在1987年，國籍相異且分居不同地點的兩位學者，Eli Yablonovitch與Sajeev John幾乎同一時間在理論上發現，電磁波在周期性介電質中的傳播狀態具有頻帶結構，利用兩種以上不同折射率（或介電常數）材料做周期性變化來達成光子能帶的物質。所以光子晶體（Photonic Crystal）被發現已將近20年后的今天，在各領域的應用有著相當令人激賞的表現，一直是備受研發者所關心的一項技術。
為回避日亞化學的藍光LED加熒光粉制技術專利，各業者紛紛投入其它能達到散發出白光的LED技術，目前最被期待的技術是利用UV LED來達到白光的目的，但是，UV LED仍舊有著光外漏及低亮度兩個不易克服的困難。使得除了繼續努力來解決相關的問題外，不得不再去尋求其它的材料或技術來達到散發出白光的LED技術。
目前利用二次元光子晶體來達到完成白光LED的技術，已陸續出現突破性的發展，使得未來Photonic Crystal LED已成為眾所矚目的焦點與擺脫日亞化學專利的期望寄托。
■光子晶體特性與結構
光子晶體隨著波長不同，會出現于周期性的結構，可以分別發展出一次元、二次元及三次元的光子晶體。而在這些結構當中，最出名的應該是屬于三次元的光子晶體結構，但是，三次元的光子晶體在制造上及商品化，就今天的技術而言是非常困難的。原因是目前主要研究的領域還是保留在二次元的光子晶體，所以，今天在LED領域各業者相競開發的光子晶體LED，也是二次元的光子晶體。
一般的材料構造是屬于固定構造，所以材料本身會具有的一定的折射率。圖一A是說明波數（Wave Number）與頻率對于一般材料折射率的影響，橫軸是物質的波數（Wave Number）、縱軸是頻率、斜線就代表折射率。從（圖一）中可以發現折射率是非常等比例的成長，也就是代表說不管什么樣的波數、什么樣的波長，它的折射率都是一定的。
那么光子晶體是什么樣的結構，再從另外一個角度來說明。光子晶體的特性就是周期構造，也因此會產生多重反射。圖一B表示了光子晶體所構成的波數向量數和光的頻率比例，可以發現頻率的曲線不像圖一A是那么單純，曲線已經會變得非常復雜，這個曲線會隨著光的多方向性，就是異向性而出現變化，而隨著它的偏旋光性，就可以運用來設計出不同的產品。光子晶體它有一個很出名的特性，相信大家都知道，就是它有一個光能隙。
在光能隙這個區域里面，光線是不存在的。這邊的曲線也跟圖一A是的斜率意義是一樣的，是折射率的相反。只要在這一點，斜率等于零。所以在這一點以外，光的速度就不會產生零這個現象。所以也可以說，光子晶體也可以控制光的速度。就簡單來說，運用光子晶體的目的濃縮成一句話，就是要利用周期構造，以人工的方式來控制這個光學特性。
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▲圖一：光子晶體特性與一般材料比較。
■光子晶體與有固態發光組件差異
光子晶體有3個光學特性，可以利用人工的方式來加以控制而達到不同的目的。
第一個特性是，如果利用光能隙的話，就可以遮蔽光通過。利用這個特性可以把光鎖在一個相當狹小的區域里面。目前產業界中，就有利用這個特性把光聚集在一個區域里面，制作成一個集成電路。
另外一個特性是，就是光子晶體有異向性，光子晶體的光會朝向很多方向散射，原因是光子晶體可以隨著光的偏光角度，出現透光與不透光（某個角度它可以透過，但是有些角度是沒辦法透過）。
第三個特性就是，光子晶體的曲線非常復雜、變化多端。因為光子晶體的曲線變化非常快，非常不規則，所以只要波長稍有變化，那就可以看到進入光子晶體的光，它的角度就會偏離得非常大。
在優點方面，光子晶體的面積要比傳統集成電路縮小了千分之一，所以，相對的，電路的積集度就比過去增加了1,000倍。而另一個優點是折旋光性倍數可以達到以往1,000倍。另外，也可以利用偏旋光性，改變光的性質，可以將以往正方形的偏光濃縮成以往體積的千分之一。
簡單來說，光子晶體它有什么樣的好處與特性？
一、積集度高，二、體積小，三、成本低。
■利用光子晶體制作出LED
除此之外，光子晶體還有其它的特性。利用它的特性，可以制作出光子晶體LED。（圖二）是利用光子晶體制作出的二極管。
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▲圖二：利用光子晶體制作出的LED與LD。
大致上可以分為2種，一種是LED，一種是雷射二極管（Laser Diode）。LD雷射二極管部分我們可以分為光子晶體 DFB雷射二極管（Photonic crystal DFB LD）與Photonic crystal defect LD。光子晶體DFB雷射二極管是大家比較了解的結構，其雷射值可以控制在非常低的區域來做發射，這樣子的結構，是必須存在光能隙的區域，也因為是如此，所以這樣結構要實現商品化是比較困難。相對的利用光子晶體的結構制作成LED是比較簡單。
有關光子晶體常常被混淆的部分是，以為是利用DFB雷射，所以就會有人認為是不是利用特定的周期或波長來運用？其實答案是不對的。理由是DFB雷射跟光子晶體LD，它的入射（Incident）和衍射（Diffracted）的光是受限制的。但是相對光子晶體的入射光角度和衍射光角度是不受限制的。所以并不是利用特定的周期或波長來加強效率，這個特性對于LED來說是非常重要的（圖三）。
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▲圖三：光子晶體與LD入射光和衍射光角度差異。
■光子晶體藍色LED
（圖四）說明了利用藍色LED來制作的白光LED，藍色LED會發出藍色的光，但是各個藍色的光會根據YAG熒光粉部分會轉換成黃光，利用藍色和黃色的光，可以讓LED產生出白光，白光LED被應用在白光照明燈跟液晶背光的光源，這種白光LED被稱為固體白色照明（圖五）。這種光有3個特色：一、體積小，二、省能源，三、壽命長，但是有一個很大的問題需要克服：比起熒光燈，這樣的白光LED發光效率比較差，為了解決這個問題，便可以利用光子晶體來解決這樣的問題。
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▲圖四：一般白光LED（藍光LED＋熒光粉）發光原理。
?▲圖五：固態照明效率演進。
為了克服，藍光LED發光效率比較低的問題，可以將光子晶體放在藍光LED里，利用光子晶體來提高發光效率，這樣生產出的藍光光子晶體LED的特色是周期長，要讓發光效率提升，有幾個很重要的技術。
傳統的LED制作非常簡單，但是存在的問題點就是發光效率比較差，因為是傳統的藍光LED表面的全反射，從活性層出來的光線，會被表面全反射掉。這樣的光就沒有辦法發射到LED外面。
■日本松下電器利用二次元集積表面解決效率不佳
針對這個問題，CREE在制作過程中做了一些改善的動作，在（圖六）的Deformed Chip中可看到活性層旁邊是一個斜面，利用這樣斜面的結構，可以讓發光效率提高，同樣是針對提高效率的問題，日本松下電器設計出了二次元的集積表面，利用這樣子的結構，可以讓表面的發光效率提高，所以日本松下電器是利用半導體的Planar技術，這是一個很精密的技術，用來控制這個構造。
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▲圖六：解決光子晶體效率不佳方式。
（圖七）是導入光子晶體的LED的不同設計模式，除了日本松下電器所發展的Planar技術結構外，目前在技術上另外還有2種設計。
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▲圖七：效率不佳解決方式于顯微鏡下結構。
Penetration是利用二次元的活性層讓光穿過，這樣的結構可以使發光效率高達80％，但是也有一個問題需要克服，那就是內部量子效率會降低。由于為了要讓光透過活性層，就會因為達到透過活性層這個目的而降低內部量子效率。
Resonant Cavity 是在光子晶體LED上面加載共振器，這個設計稱為共振器LED，在LED的周邊，我們配置上光子晶體，利用這個設計，可以把他LED效率提高60％，而前面提到日本松下電器利用Planar技術所開發出來的Surface Grating的設計方式雖然不錯，但是在電流的注入上會有一些問題。
與Surface Grating相較下，雖然Resonant Cavity在電流的注入上會比較容易，不過，Resonant Cavity 本身也會有問題存在，那就是共振器LED在制作上比較困難，制作困難就代表說成本就會提高，對于LED大家都希望可以以低成本量產，這就造成了發展瓶頸，Penetration與Resonant Cavity這2個設計，只是在LED上面加上一個二次元的設計，這樣的設計是可以用上原本既有的LED上。
■光子晶體藍色LED運作原理
（圖八）左邊是現有的LED結構，可以看到他的全反射，現有的LED臨界度是比較小的，主要是因為表面將光全部反射，相對的，光子晶體藍色LED所設計出來的LED，由于衍射的關系，可以修正光的角度，修正后的光可以比臨界角還小，并可進入臨界角投射到外面，改善過去LED的光會全部反射的問題。
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▲圖八：光子晶體與一般LED反射臨界角。
從LED的活性層發射出來的光，我們可以360度放射出去，但以往的LED只能受限于臨界角，只能在臨界角范圍內發光，在臨界角內的光才能發射出去，我們知道臨界角范圍內的面積只占整個范圍的4％，所以相對光子晶體的光就比較廣，能有更多的面積將光反射出去，就是利用這個原理將發光效率提高。
■光子晶體的設計要點
在光子晶體的設計上有一些重點，有一個指針是周期這一部分，周期和衍射的距離有關，如果周期越小，衍射的距離就越大，縱使經過修正后還是沒有辦法將光發射到外面去。相對的如果周期變大，衍射的距離越小，因為這樣的關系，光就可以移到外面去了，所以在設計上需要找到一個最適合的周期。
還有一個要點就是高度，高度跟衍射的效率有相當緊密的相關聯性，實際上并不是所有的光都會受到衍射的影響，受到衍射影響的光都會跟衍射率產生相關聯，所以這兩個重要指標就是在開發光子晶體LED時，需要計算出最適當數值的G值，所以在設計上就必須經過相當精的密計算來取得G值（圖九）。
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▲圖九：G值將影響衍射率與相光效率。
而在設計中，如何去計算出LED表面需要多少光，可以利用FDTD計算方式來做一些運算（圖十），這個計算方式在光子晶體上是普遍被運用的一個方式，具體的計算方式，圖十A中淺藍色內計算方式，而右面所示是計算出來的數值。
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▲圖十：G值計算結果與發光組件相互關系。
非光子晶體的LED，是屬于表面比較平坦的一種LED。圖十B左下方是LED的內部，圖十B右上方是LED的外部，可以發現到，非光子晶體的LED產生光后，跟空氣接觸的光源那部分，會因為表面全反射掉。而光子晶體LED的設計，從圖十C中的結果發現，可以讓光不受反射影響，將光反射到外面。
（圖十一）是日本松下電器針對光子晶體LED設計出來的效率結果，X軸是周期，Y軸是高度，Z軸是現實的發光效率，發光效率1.0是指表面是平面的LED發出的效率數值。從這個圖形可以看出，周期越長，效率會增加，但到了一個高度后會下降。
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▲圖十一：利用周期與高度計算出最佳發光點。
而高度的部分也是成曲線分布，到某一個高度時，效率是最高的，可以看見發光效率最高的周期是在1.5微米的地方（紅線部分），而發光效率最高是0.25微米（紅線部分），由此可見，在這個區域是一個非常長的周期，非常短的高度，這就顯示說光子晶體的制作非常簡單，只要找出最適合的周期1.5微米，比發光波長還要長的一個周期，然而常說現有的LED至少要克服這樣的條件，但是從這里的設計可以看出，即使這個周期很長，還是可以達到高效率，所以對于這種光子晶體設計，稱之為長周期光子晶體。
圖十一是將長周期光子晶體作進一步分析，可以看出來如果設計和活性層表面越短的話，發光的效率就會越高，最適合的周期會越長，所以長周期的光子晶體，除了發光效率外，整個散亂也會影響。
所以，日本松下電器所設計的光子晶體LED周期是比較長的，此外，還有另外的一個特色，就是日本松下電器在光子晶體的表面鍍上一整面的薄膜，這個薄膜就是透明電極，透過這個薄膜設計，光可以從整個面都可以發光出去。
■日本松下電器光子晶體LED制程
（圖十二）是日本松下電器對光子晶體LED上透明電極的影響作的解釋，藍色線是沒有透明電極的狀態，紅色是顯示有透明電極的狀態，可以看到，無論有沒有涂上透明電極，對發光效率并沒有很大影響。根據這個結果，日本松下電器就很放心的在光子晶體上覆上一層透明電極。
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▲圖十二：透明電極對發光效率影響。
日本松下電器是利用藍寶石作為基板，再經過MOCVD、EB和RIE ETCHING等等制程，制作出來二次元的光子晶體LED。根據日本松下電器的說法，目前暫時是利用EB的方式，但以后在正式量產或商品化時，就會用另一個成本更低的做法，另外還會做干式（Dry）Etching，再形成一個透明電極和電極板。
（圖十三）顯示的是日本松下電器的光子晶體藍光LED在電子顯微鏡下的結構，左邊是在電子顯微鏡下看到的表面狀態，在右上方的N電極和左下方的P電極的中間形成光子晶體。右邊是光子晶體藍光LED在電子顯微鏡下的斷面圖，看起來像布丁狀態的構造，分布在二次元的空間上，可以看到這個透明電極它很均勻的分布在光子晶體上。
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▲圖十三：電子顯微鏡下光子晶體藍光LED的結構。
（圖十四）是光子晶體在運作狀態下的顯微鏡相片，可以看到光子晶體是全面在發光的。從這個結果可以斷言說，日本松下電器所覆蓋這一層透明電極，確實有達到所期待的效果。
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▲圖十四：電子顯微鏡下光子晶體的運作狀態。
（圖十五）所顯示的是日本松下電器所做的光子晶體的輸出和電流的特性評價。為了比較，除了光子晶體外，日本松下電器同時也量測了另外一個一般的LED，從結果可以看出，光子晶體LED與一般LED的光輸出運作和電流效果是不同的。藍色是一般的LED，紅色是光子晶體LED，光子晶體LED的效率比一般的LED高出50％。
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▲圖十五：光子晶體的發光效率和電流的特性評價。
就理論來說，在計算后的結果應該是高出3倍的，但是在這次實驗后，得出的結果卻只有高出50％。分析原因有可能是在光子晶體形成的制造過程中，所使用的數值并不是最適當的數值。所以日本松下電器相信，只要改變這個流程，發光效率應該就會像計算的數值一樣達到3倍。此外，另外一個可能是在制程中出現一小瑕疵，那就是在芯片中有一個小裂縫，而這個裂縫的出現，也會影響到整個LED的發光效能。
■透過透明電極可達到大面積的發光
日本松下電器是第一個將光子晶體運用導入藍色LED，而且很成功。發光效率達到1.5倍。相信業界透過這樣不斷的研究，顯示出固體白光照明的商品化應該是指日可待的。這個技術絕對可以運用并量產。
另外一點，光子晶體的獨特設計使得長周期構造可以實現。因為這樣的長周期構造讓GaN的光子晶體的應用更容易實現。另外，經過實際的制作后，日本松下電器也證實了一件事，在光子晶體的表面都覆上了一整面的透明電極，這樣一個獨特設計，使得大面積的發光能夠具體實現。